Панкратов В.П.

Дискурсивный мир (Часть 1)

на этот-то отрезок сила 2FТ и действует. На больший фрагмент

трубы, содержащий большее количество зарядов, будет действовать, очевидно, и

большая сила: FL = const .q1 q2 V 2 L /r, где L - длина рассматриваемого

фрагмента. В этом выражении произведение qi V может быть заменено величиной

Ii , называемой силой электрического тока. В результате, мы приходим к

соотношению, структурно совпадающему с выражением для силы взаимодействия

двух параллельных проводников (рассмотренные трубы, по сути, эквивалентны

проводникам с током): FL = const .I1 I2 L /r. Таким образом, мы обнаружили

один из наиболее ярких эффектов, связываемых в нашем представлении с, так

называемым, магнетизмом. 2.5.4. НЕКОТОРЫЕ СЛЕДСТВИЯ Электростатическое и

магнитное взаимодействия обусловлены одним инвариантом и поэтому формально

могут быть объединены. Связать же электромагнитное взаимодействие с

гравитационным не просто. Дело в том, что инвариант, порождающий первое из

них, зависит от субъективного фактора - сложности наблюдателя,

регистрирующего процесс (величин l, m, n - см. (()). К примеру, сила

гравитационного F и электростатического Fэ взаимодействия между двумя

элементарными (m1 = m2 = q1 = -q2 = 1) нечто, находящимися друг от друга на

расстоянии R, задается формулами F = J2 / R 2, Fэ = J3 / (R 2 l m n). При

положительности координат x, y, z справедливо соотношение J2 > J3 (к

примеру, для процесса, изображенного на рис.17 J2 = 8, J3 = 6), поэтому с

точки зрения простейшего (l = m = n =1) наблюдателя, регистрирующего данный

процесс, F > Fэ. Вместе с тем, для особо сложного наблюдателя, каковыми

являемся мы с вами, произведение l m n стремится к нулю, а следовательно,

электростатическое взаимодействие выглядит куда 'значительнее'

гравитационного (Fэ >>F ). Но и в этом случае оценка оказывается

неоднозначной. Сложный наблюдатель может расчленить процесс циклического

изменения объекта на множество микрошажков лишь в том случае, если способен

эти шажки различить. Но его разрешающая способность, как мы знаем,

ограничена. Поэтому в ситуациях, когда взаимодействующие нечто располагаются

'вплотную' друг к другу (на минимальных различимых им расстояниях: x = dxmin

), его повышенная сложность проявиться не может - в вышеприведенной формуле

приходится полагать l = m = n = 1. Но тогда в рассматриваемом случае и для

сложного наблюдателя гравитационное взаимодействие между объектами превышает

электростатическое! Это приводит к тому, что в случае соприкосновения,

например, положительных зарядов (протонов) силы их гравитационного

притяжения превышают силы электростатического отталкивания - заряды

стягиваются в единое 'ядро'. Описанный эффект очень напоминает тот, который

обычно связывается с, так называемым, сильным взаимодействием. Очевидно, мы

вплотную подошли к явлениям, которые традиционно считаются вотчиной ядерной

физики. Но погружаться в этот специфический мир без серьезной

предварительной подготовки не следует - уж очень он далек от наших обыденных

представлений. Да и без сложного математического аппарата тут, по-видимому,

не обойтись. Вместе с тем, некоторые зацепки указывают на то, что и в этой

непривычной для нас области рассматриваемая концепция может оказаться

плодотворной. Обратимся, например, к рис.14. Изображенный на нем объект

размером dS(dF можно интерпретировать либо как одну 'скоростную' частицу,

либо как несколько 'тихоходных'. Из этой неоднозначности мы вывели принцип

эквивалентности массы и энергии. Но из нее же следует и такой вывод: всякая

частица, обладающая достаточной энергией ('растянувшаяся' по шкалам S и F),

может распадаться на несколько менее 'энергичных' частиц (в том числе и

таких же, как она сама)! При этом должен выполняться ряд законов сохранения

(в частности энергии), т. к. результирующий ансамбль объектов в целом

эквивалентен своему прародителю. Таким образом, мы приходим к одному из

удивительнейших свойств элементарных частиц - их способности к

взаимопревращениям. Возвращаясь к обнаруженным нами замкнутым автономным

процессам, заключаем, что каждый из них, по сути, является своеобразным

'волчком', вращающимся вокруг некоторой оси. Если три точки, изображенные на

рис.17, расположены настолько близко друг к другу, что воспринимаются